「フェルミ粒子」の版間の差分
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'''フェルミ粒子'''(フェルミりゅうし)は、'''フェルミオン'''(Fermion)とも呼ばれる[[スピン角運動量]]の大きさが<math>\hbar</math>の[[半整数]] (1/2, 3/2, 5/2, …) 倍の[[量子力学]]的粒子であり、その代表は[[電子]]である。その名前は、イタリア=アメリカの物理学者[[エンリコ・フェルミ]] (Enrico Fermi) に由来する。 |
'''フェルミ粒子'''(フェルミりゅうし)は、'''フェルミオン'''(Fermion)とも呼ばれる[[スピン角運動量]]の大きさが<math>\hbar</math>の[[半整数]] (1/2, 3/2, 5/2, …) 倍の[[量子力学]]的粒子であり、その代表は[[電子]]である。その名前は、イタリア=アメリカの物理学者[[エンリコ・フェルミ]] (Enrico Fermi) に由来する。 |
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[[Image:Asymmetricwave2.png|right|thumb|フェルミオンの二粒子状態に対応する反対称な波動関数]] |
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[[場の量子論]]から、[[半整数]]スピンを持つ粒子は2つの[[同種粒子]]を入れ替えたとき[[波動関数]]の符号が変化しなければならないという性質がある。つまり同種の複数のフェルミ粒子からなる系の全[[波動関数]]は、どの2個の粒子の |
[[場の量子論]]から、[[半整数]]スピンを持つ粒子は2つの[[同種粒子]]を入れ替えたとき[[波動関数]]の符号が変化しなければならないという性質がある。つまり同種の複数のフェルミ粒子からなる系の全[[波動関数]]は、どの2個の粒子の交換に対しても反対称となる。 |
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つまり、系の全波動関数をψ、i番目の粒子の座標をx<sub>i</sub>としたとき、 |
つまり、系の全波動関数をψ、i番目の粒子の座標をx<sub>i</sub>としたとき、 |
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:<math>{\psi}( \cdots , x_{i}, \cdots x_{j} , \cdots ) = - {\psi}( \cdots , x_{j}, \cdots , x_{i} , \cdots )</math> |
:<math>{\psi}( \cdots , x_{i}, \cdots x_{j} , \cdots ) = - {\psi}( \cdots , x_{j}, \cdots , x_{i} , \cdots )</math> |
2013年10月18日 (金) 14:23時点における版
フェルミ粒子(フェルミりゅうし)は、フェルミオン(Fermion)とも呼ばれるスピン角運動量の大きさがの半整数 (1/2, 3/2, 5/2, …) 倍の量子力学的粒子であり、その代表は電子である。その名前は、イタリア=アメリカの物理学者エンリコ・フェルミ (Enrico Fermi) に由来する。
複数のフェルミ粒子の系
詳細は「同種粒子」を参照
場の量子論から、半整数スピンを持つ粒子は2つの同種粒子を入れ替えたとき波動関数の符号が変化しなければならないという性質がある。つまり同種の複数のフェルミ粒子からなる系の全波動関数は、どの2個の粒子の交換に対しても反対称となる。 つまり、系の全波動関数をψ、i番目の粒子の座標をxiとしたとき、
のようにi番目とj番目の粒子を入れ替えると、波動関数の正負が逆転する。
すなわち、2つのフェルミ粒子があってそれぞれの1粒子の波動関数がφ、χと表せるなら、2つのフェルミ粒子の全波動関数は単に
ではなく、この入れ替えについての性質から
と表されなくてはならない。
仮に2つのフェルミ粒子が同じ1粒子波動関数をとると
2つのフェルミ粒子が同じ状態にある時は、ψ = 0という結果が得られる。 すなわち、フェルミ粒子は、1つの体系内で2個の粒子がある同じ量子状態になることが許されない。すなわち、フェルミ粒子はパウリの排他原理に従う。この規則から導かれる熱平衡状態にある同種のフェルミ粒子からなる体系が従う量子統計をフェルミ=ディラック統計という。
フェルミ粒子の例
フェルミ粒子に属する粒子には、クォークやレプトンである電子やミュー粒子、ニュートリノがある。 また、3つのクォークからなる複合粒子であるバリオンに属する陽子や中性子もフェルミ粒子である。