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{\displaystyle \beta _{2}={\frac {\mu _{4}}{{\mu _{2}}^{2}}}} 確率変数 X {\displaystyle X} の r {\displaystyle r} 次のキュムラントを κ r {\displaystyle \kappa _{r}} とすると、尖度…

{d+\mu +\kappa }{ab-cd}}P\right)-{\frac {\mu +\kappa }{b}}\left(B_{0}+{\frac {c+\mu -\kappa }{ab-cd}}Q\right)\right]\\\sigma ={\frac {ab}{2\mu (\mu +\kappa…

foo:bar:baz:qux:quux one:two:three:four:five:six:seven alpha:beta:gamma:delta:epsilon:zeta:eta:teta:iota:kappa:lambda:mu 各行の4番目の文字から10番目の文字を抜き出すには、以下のように指定する。 % cut -c…

G μ ν + Λ g μ ν = κ T μ ν {\displaystyle G_{\mu \nu }+\Lambda g_{\mu \nu }=\kappa T_{\mu \nu }} 左辺は時空がどのように曲がっているのか（時空の曲率）を表す幾何学量であり、右辺は物質の分布を表す量である。…

T d N i + x T d X {\displaystyle d\Psi =d(S-\beta U)=-U\,d\beta -{\frac {p}{T}}\,dV+\sum _{i}{\frac {\mu _{i}}{T}}\,dN_{i}+{\frac {x}{T}}\,dX}…

\sum _{\kappa ,\tau }a^{\mu }{}_{\kappa }b^{\kappa }{}_{\tau }c^{\tau }{}_{\nu }} は a μ κ b κ τ c τ ν {\displaystyle a^{\mu }{}_{\kappa }b^{\kappa }{}_{\tau…

{\displaystyle \kappa =-{\frac {1}{V}}{\frac {dV}{dp}}} で定義される。 一般に圧縮率は圧力の関数であるが、圧力変化 Δp が小さく、圧縮率を定数とみなすことができる範囲で θ = − κ Δ p {\displaystyle \theta =-\kappa \,\Delta…

S g [ g ] = 1 2 κ c ∫ R − g d 4 x {\displaystyle S_{g}[g]={\frac {1}{2\kappa c}}\int R{\sqrt {-g}}\,d^{4}x} である。 ここで R はスカラー曲率である。 アインシュタイン方程式は時空の計量…

{\displaystyle \beta \beta ^{*}=\beta ^{*}\beta ,} α β = μ β α , {\displaystyle \alpha \beta =\mu \beta \alpha ,} α β ∗ = μ β ∗ α , {\displaystyle \alpha \beta ^{*}=\mu…

T}}\right)_{p}={\frac {1}{T}}} κ T = − 1 V ( ∂ V ∂ p ) T = 1 p {\displaystyle \kappa _{T}=-{\frac {1}{V}}\left({\frac {\partial V}{\partial p}}\right)_{T}={\frac…

{\displaystyle \kappa \leq \beth _{\alpha }(\mu ).} そして ZF において、任意の濃度 κ と順序数 α、β に対して ℶ β ( ℶ α ( κ ) ) = ℶ α + β ( κ ) . {\displaystyle \beth _{\beta }(\beth…

\kappa <1/{\sqrt {2}}} では第一種超伝導体に、 κ > 1 / 2 {\displaystyle \kappa >1/{\sqrt {2}}} では第二種超伝導体になる。 臨界磁場近傍など、秩序パラメータが小さいと考えられる場合は、 β {\displaystyle \beta…

{\displaystyle S[g^{\mu \nu }]={\frac {1}{2\kappa }}\int R{\sqrt {-g}}\,\mathrm {d} ^{4}x} で与えられる。 ここに g = det ( g μ ν ) {\displaystyle g=\det(g_{\mu \nu })} は計量テンソルの行列式、R…

525 (Eta) 系統 P.3 (Theta) 系統 B.1.526 (Iota) 系統 B.1.617.1 (Kappa) 系統 C.37 (Lambda) 系統 B.1.621 (Mu) [脚注の使い方] ^ Yは年で2桁の数字、Mは月で3文字の略記、Nは通し番号で2桁の数字を用いる。 ^ a b…

{\displaystyle R_{\alpha \beta }={R^{\rho }}_{\alpha \rho \beta }=\partial _{\rho }{\Gamma ^{\rho }{}_{\beta \alpha }}-\partial _{\beta }\Gamma ^{\rho }{}_{\rho…

{\displaystyle L_{\kappa ,\kappa }} がコンパクトであるなら、濃度 κ ≠ ω {\displaystyle \kappa \neq \omega } は弱くコンパクトである。また、 L κ , κ {\displaystyle L_{\kappa ,\kappa }} が強くコンパクトなら、…

1959年 Phi Beta Sigma Phi Mu Alpha Sinfonia Phi Kappa Alpha 1948年 Omega Psi Phi Sigma Chi 1987年 Sigma Phi Epsilon（2001年に閉会） Sigma Pi1948年 Tau Kappa…

_{(X)}\Gamma _{\mu \rho }^{\gamma }\,_{(X)}\Gamma _{\alpha \beta }^{\mu }-\,_{(X)}\Gamma _{\mu \beta }^{\gamma }\,_{(X)}\Gamma _{\alpha \rho }^{\mu }=0}…

{\displaystyle \kappa _{1},\ldots ,\kappa _{m}\in [0,2\pi )} を選び、 K := R ( κ 1 ) ⊕ ⋯ ⊕ R ( κ m ) {\displaystyle K:=R(\kappa _{1})\oplus \cdots \oplus R(\kappa _{m})}…

なお、デバイ遮蔽は非縮退極限の場合を記述する。結果は κ = 4 π e 2 n β ϵ {\displaystyle \kappa ={\sqrt {\frac {4\pi e^{2}n\beta }{\epsilon }}}} であり、3次元のデバイ遮蔽波数である。 まず長波長極限 ( q → 0 {\displaystyle…