斜交座標系

斜交座標系（2次元）

斜交座標系（しゃこうざひょうけい、oblique coordinate system）とは、斜めに交わった数直線を軸とする座標系である。直交座標系の拡張としてとらえられる。

2次元平面における斜交座標系

2本の数直線 x, y が共通の原点をもち、なす角 θ（ただし 0° < θ < 180°）で交わっているとき、その座標系はx軸、y軸からなる斜交座標となる。 座標平面上の全ての点Pは、その点からx軸、y軸に関して平行線をひくことにより、P(a, b) と一意に表すことができる。 逆に座標 (a, b) が与えられれば、Pの位置は一意に決定される。

なお、2本の軸のなす角 θ = 90° のときとして、斜交座標系は直交座標系を含む。

直交座標系との座標変換

x軸、y軸からなる斜交座標系と共通の原点を持つx'軸、y'軸からなる直交座標系について、x軸、y軸がx'軸となす角をそれぞれ θ, ϕ とする。 斜交座標系で P(a, b) と表されている点を直交座標 (a' , b' ) に座標変換する公式は以下である：

${\begin{pmatrix}a'\\b'\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}\cos \theta &\cos \phi \\\sin \theta &\sin \phi \end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}a\\b\end{pmatrix}}$

内積

「ベクトルの共変性と反変性」も参照

直交座標系の場合は、2つのベクトル${\vec {u}}=(u_{x},u_{y}),{\vec {v}}=(v_{x},v_{y})$の内積はその座標成分の積の和で表されるが、斜交座標系の場合は以下のようになる：

${\begin{aligned}{\vec {u}}\cdot {\vec {v}}&=u_{x}v_{x}+(u_{x}v_{y}+u_{y}v_{x})\sin(\theta -\phi )+u_{y}v_{y}\\&={\begin{pmatrix}u_{x}&u_{y}\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}1&\sin(\theta -\phi )\\\sin(\theta -\phi )&1\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}v_{x}\\v_{y}\end{pmatrix}}\qquad \cdots (1)\end{aligned}}$

あるいは次のようにも表現できる：

${\begin{aligned}&{\vec {u}}\cdot {\vec {v}}=u^{i}v_{i}=u^{1}v_{1}+u^{2}v_{2},\\&(u^{1},u^{2}):=(u_{x},u_{y}),\\&(v_{1},v_{2}):=(v_{x}+v_{y}\sin(\theta -\phi ),v_{x}\sin(\theta -\phi )+v_{y})\end{aligned}}$

このとき、添字が上についている量（u¹ など）を反変成分、下についている量（v₁ など）を共変成分という。各座標軸の方向を向く単位ベクトル（共変基底ベクトル）を${\vec {e}}_{1},{\vec {e}}_{2}$ とすれば、反変成分を用いて

${\vec {u}}=u^{i}{\vec {e}}_{i}=u^{1}{\vec {e}}_{1}+u^{2}{\vec {e}}_{2}$

と書くことができる。また、反変基底ベクトルとして

• ${\vec {e}}^{1}$：y軸（または${\vec {e}}_{2}$）に垂直で長さが 1/cos(θ−ϕ) のベクトル
• ${\vec {e}}^{2}$：x軸（または${\vec {e}}_{1}$）に垂直で長さが 1/cos(θ−ϕ) のベクトル

とすれば、共変成分を用いて

${\vec {v}}=v_{i}{\vec {e}}^{i}=v_{1}{\vec {e}}^{1}+v_{2}{\vec {e}}^{2}$

と書くことができる。

上記の議論は${\vec {u}},{\vec {v}}$ を入れ替えても同様に成り立つ。

計量テンソル

式(1)の右辺に表れた行列

${\begin{pmatrix}1&\sin(\theta -\phi )\\\sin(\theta -\phi )&1\end{pmatrix}}$

は計量テンソルとよばれ、共変・反変基底ベクトルで一般的に表される。 斜交座標系では計量テンソルg は

${\begin{aligned}g_{ij}&={\begin{pmatrix}{\vec {e}}_{1}\cdot {\vec {e}}_{1}&{\vec {e}}_{1}\cdot {\vec {e}}_{2}\\{\vec {e}}_{2}\cdot {\vec {e}}_{1}&{\vec {e}}_{2}\cdot {\vec {e}}_{2}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}1&\sin(\theta -\phi )\\\sin(\theta -\phi )&1\end{pmatrix}},\\g^{ij}&={\begin{pmatrix}{\vec {e}}^{1}\cdot {\vec {e}}^{1}&{\vec {e}}^{1}\cdot {\vec {e}}^{2}\\{\vec {e}}^{2}\cdot {\vec {e}}^{1}&{\vec {e}}^{2}\cdot {\vec {e}}^{2}\end{pmatrix}}={\frac {1}{\cos ^{2}(\theta -\phi )}}{\begin{pmatrix}1&-\sin(\theta -\phi )\\-\sin(\theta -\phi )&1\end{pmatrix}}=(g_{ij})^{-1}\end{aligned}}$

となる。また反変成分と共変成分の変換は

$u_{i}=g_{ij}u^{j},\quad u^{i}=g^{ij}u_{j}$

とシンプルに表すことができる．

多次元の場合

以上で2次元の場合を説明したが、斜交座標系はより一般の次元においても同様に考えられる。

関連項目

• 直交座標系
• 極座標系